Спектрометр тлеющего разряда GDS900 (GDS)

Спектрометр тлеющего разряда GDS900
Атомно-эмиссионный спектрометр тлеющего разряда
Наш Спектрометр тлеющего разряда GDS900 (GDS) разработан с применением передовых технологий для потокового элементного анализа черных и цветных металлов. Интуитивно-понятное программное обеспечение Cornerstone® установлено на платформу и позволяет существенно повысить удобство в эксплуатации и упростить отчетность, обеспечивая экономию вашего времени работы в лаборатории.
 
Особенности

• Источник тлеющего разряда обеспечивает целый ряд преимуществ, включая:
• Простые линейные калибровки по сравнению с другими источниками
• Контролируемое возбуждение, происходящее на удалении от поверхности пробы
• Сокращение расхода стандартных образцов
• Система детектирования обеспечивает стабильность, гибкость и производительность
• Полное покрытие спектрального диапазона от 160 до 460 нм
• Разрешение 50 pm (0,050 нм) позволяет разделять пики в самых сложных для анализа образцах
• Автоматическая чистка между анализами экономит время, минимизирует матричные эффекты и, как следствие, повышает точность

Применение
GDS900 идеально подходит для решения следующих задач: анализ сталей, сплавов на основе железа (включая чугун), алюминия, меди, цинка, никеля, кобальта, вольфрама и титана.

Принцип работы
Спектрометрия тлеющего разряда (GDS) – это аналитический метод для прямого определения элементного состава твердых образцов. Подготовленный плоский образец устанавливается на источнике тлеющего разряда, источник вакуумируется и заполняется аргоном. Между образцом (катодом) и электрически заземленным корпусом лампы (анодом) создается постоянное электрическое поле. Эти условия приводят к самопроизвольному образованию устойчивого самоподдерживающегося разряда, который называется тлеющим разрядом. Сила тока регулируется источником питания, а напряжение лампы поддерживается постоянным путем регулирования давления аргона. Как только зажигается плазма, ионы инертного газа, образующиеся в плазме, ускоряются электрическим полем в направлении образца (катода). В процессе, называемом катодным распылением, кинетическая энергия передается от ионов инертного газа к атомам на поверхности образца, что вызывает выброс некоторых из этих поверхностных атомов в плазму.
 
Как только атомы выбрасываются в плазму, они подвергаются неупругим столкновениям с электронами или метастабильными атомами аргона. Энергия, передаваемая такими столкновениями, приводит к энергетическому возбуждению распыленных атомов. Возбужденные атомы быстро разряжаются до более низкого энергетического состояния, испуская фотоны. Длина волны каждого фотона определяется электронной конфигурацией атома, из которого он был излучен. Поскольку каждый элемент имеет уникальную электронную конфигурацию, любой из них может быть идентифицирован по уникальным спектрохимическим характеристикам или спектру излучения.
 
Спектрометр используется для измерения сигналов эмиссии от тлеющего разряда. Чтобы обеспечить прозрачность среды в спектрометре для ультрафиолетового света (160–460 нм), всю оптическую систему продувают аргоном. Матрица фоточувствительного прибора с зарядовой связью (ПЗС) расположена в фокальной плоскости таким образом, что полный спектр излучения регистрируется от 160 до 460 нм. ПЗС-матрицы преобразуют спектр в электрический сигнал, который оцифровывается и обрабатывается для удаления сигнала темнового тока, нормализации отклика пикселя, расширения динамического диапазона и устранения пикселизации. Поскольку количество фотонов, испускаемых каждым элементом, пропорционально его относительной концентрации в образце, концентрации аналита можно определить путем калибровки по эталонным образцам известного состава.